Стихия ДВ

ЕСИМО | Стихия ДВ | Охотское море | Климат

	Японское море
	Охотское море
	Климат
	• Метеорежим
	• Основные воздушные массы и атмосферные фронты
	• Атмосферное давление
	• Температура воздуха
	• Тропические циклоны C3TO
	• Циклоны Охотского моря
	• Общий список таблиц и рисунков
	СГЯ
	Ледовые условия
	Антропогенное воздействие
	Берингово море

А тмосферное давление.

  В холодный период напряженность барического поля над исследуемым районом определяется разностью давлений в центре азиатского антициклона и над Охотским морем. В центре азиатского антициклона среднее многолетнее давление воздуха зимой, т. е. в период его наибольшего развития, составляет около 1040 гПа (максимум — 1084 гПа), увеличиваясь от октября (1024 гПа) к декабрю — январю и уменьшаясь в марте (около 1030 гПа), когда постепенно исчезают условия для существования устойчивых областей высокого давления над континентом.
  Статистические характеристики давления в центре азиатского антициклона и его географические координаты по данным ежедневных синоптических карт погоды за декабрь—февраль 1969— 1985 гг. приведены в табл. 2.10. Диапазон изменений давления в центре весьма широк — от 1019— 1026 до 1075—1084 гПа. Выборочные средние, медианы и моды близки между собой, асимметрия и эксцесс, за исключением февраля, незначительно отличаются от нуля. Средние значения за исследуемый период превышают средние многолетние, рассчитанные за 1891—1984 гг., на 13—14 гПа, что указывает на повышенную активность данного центра действия атмосферы в последние десятилетия. Как показывает табл. 2.10, в целом за зимний период распределение давления в центре азиатского антициклона близко к нормальному закону, что наглядно демонстрирует рис. 2.16.
  Географическая локализация центра азиатского антициклона незначительно отличается от средней многолетней, укажем только, что ежедневное положение центра может подниматься до 66—75° с. ш. и опускаться до 35—36° с. ш., долготные колебания могут достигать 60—90° (от 50 до 140° в. д.).
  Над Охотским морем в зимний период среднее значение давления составляет 1005,5 гПа при перепаде давления от 1028 — 1029 до 962—970 гПа (табл. 2.11). Средние квадратические отклонения а не превышают 12 гПа, коэффициенты асимметрии отрицательны, что свидетельствует о преобладании в вариационном ряду вариантов меньших средних значений (левосторонняя асимметрия). Распределение давления в декабре и феврале имеет ббльшую крутизну по сравнению с нормальным (эксцесс положителен), а в январе — более плоскую вершину.

  В целом для зимнего периода распределение давления характеризуется более длинной левой ветвью полигона частот и малым положительным эксцессом. Расстояния между выборочными средними, медианными и модальными значениями лежат в пределах 2—9 гПа с наибольшими отличиями в январе. Можно считать приближение к нормальному закону распределения вполне приемлемым, хотя, как показывает рис. 2.17а, некоторые отклонения от него имеются.
  Значение макромасштабного градиента, характеризуемого разностью давлений в центре азиатского антициклона и над Охотским морем (табл. 2.12), остается высоким в течение всей зимы. В отдельные дни данная разность превышает 80—90 гПа, а в сравнительно редкие периоды снижения активности атмосферных процессов она уменьшается до 7—14 гПа при средних значениях около 45 гПа (а = 14 гПа).
  В теплый период средние значения превышают 1011 гПа (см. табл. 2.11), максимальные — составляют от 1044 гПа в апреле до 1027 гПа в июне, причем преобладают значения, меньшие средних. Средние квадратические отклонения уменьшаются от 11,1 гПа в апреле до 6,8 гПа в июне. На рис. 2.17б представлено распределение давления в первую половину теплого периода года.
  Обследование выборки из генеральной совокупности в итоге предполагает получение выводов о самой генеральной совокупности. Следовательно, выборка должна быть таковой, чтобы каждый элемент генеральной совокупности имел определенную, принципиально задаваемую вероятность попасть в нее.

  Кроме точечного оценивания выборки, которое произведено выше, целесообразно по данным выборки оценить доверительный интервал, в котором с заданной вероятностью лежит истинное среднее значение. В качестве доверительной вероятности взято значение 0,95 (т. е. вероятность ошибки q составляет 0,05). Следовательно,
Р(а < ц < Р) = 0,95,
где ц — истинное значение параметра; Р — вероятность; а и Р — границы интервалов.
Согласно сказанному, с доверительной вероятностью 0,95 истинное среднее находится зимой в интервале ±0,8 гПа, для теплого периода доверительный интервал составляет от 3,7 гПа в апреле до 1,2—1,6 гПа в мае—июне (табл. 2.13).
Для азиатского антициклона среднее значение давления лежит в интервале ±0,6 гПа, среднее широтное положение — в интервале ±0,35° с., долготное — ±0,75° в.
  Как показывают результаты оценки (см. табл. 2.13), расстояния между границами доверительных интервалов для дисперсий наибольшие в апреле — 60 (гПа)2, наименьшие в июне — около 12 (гПа)2, причем имеет место факт увеличения интервала справа. Например, для зимы длина левого интервала составляет 10,7 (гПа)2, правого — 13,9 (гПа)2 и т. д.
  Важной характеристикой барического поля является высота изобарической поверхности 500 гПа (Н500), диапазон изменений которой составляет от 489—490 до 547—553 гп.дам зимой с повышением фона к лету и с наибольшими значениями в летние месяцы (575—580 гп.дам). В целом имеет место тенденция повышения Я5оо от северных районов моря к южным с наибольшими различиями в теплое время года. Можно отметить совпадение знака изменений давления на уровне моря и –Н500.

			вверх